как генератора  холода и как источника магнитного поля для ох-
ладителя Эттингсгаузена,  термобатарея выполнена ввиде цилинд-
рического соленоида.

     10.1.3. Изменяется сопротивление проводника,  что эквива-
лентно возникновению  добавочной  разности  потенциалов  вдоль
направления электрического тока.  Для обычных металлов это из-
менение мало - порядка 0,1% в поле 20 кв, однако для висмута и
полупроводников величина изменения может достигать 200% (в по-
лях 80 кв.).

     А.с. 163 508: Универсальный гальваномагнитный датчик, со-
держащий плоские   токовые  и  холловские электроды точечность
контакта которых обеспечивает перемычки в теле датчика,  отли-
чающийся тем,    что  с целью уменьшения эффекта закорачивания
холловского напряжения токовыми электродами использования  од-
ного и  того же единого гальваномагнитного датчика как датчика
э.д.с. Холла или как датчика магнитосопротивления, или как ги-
ратора, токовые  электроды расположены вдоль эквипотенциальных
линий поля Холла или под острым углом к ним,  например по реб-
рам плоского  датчика,  а для перехода из одного используемого
эффекта к другому применено коммутирующее устройство и регули-
руемый источник питания.

     10.1.4. Термомагнитные  явления  -  совокупность явлений,
возникающих под действием магнитного поля в проводниках, внут-
ри которых имеется тепловой поток.
     при поперечном замагничивании проводника возникает следу-
ющие термомагнитные явления:
   
     10.2.1. В направлении перпендикулярном градиенту темпера-
тур и   направлению   магнитного   поля   возникает   градиент
температур (эффект Риге-Ледюка).
     10.2.3. При продольном намагничивании образца  изменяется
сопротивление, термо   - э.д.с.,  теплопроводность (появляется
тепловой поток).
     А.с. 187 859: Устройство для измерения э.д.с. поперечного
эффекта Кернота-Эттингсгаузена в полупроводниковых материалах,
содержащее нагреватель, холодильник и термопары-зонды, отлича-
ющиеся тем, что с целью исключения неизотермической части э.д.
с. Нернота-Эттингсгаузена, уменьшения тепловых потерь и исклю-
чения цикуляционных токов на контакте полупроводникизмеритель-
ные зонды, термопары-зонды подведены к поверхности исследуемо-
го образца через массивные  металлические  блоки  холодильника
инагревателя, находяшиеся в хорошем тепловом контакте с образ-
цом, электрически изолированные от последнего.
     В этом  авторском свидетельстве физический эффект не при-
менен для решения задач. Оно просто демонстрирует, что исполь-
зование эффектов требует как их знания,  так и решения сложных
электрических задач.
     10.2.4. Электронный фототермомагнитный эффект - появление
э.д.с. в  однородном проводнике (полупроводнике или  металле),
помещенном в магнитном поле,  обусловленное поглощением элект-
ромагнитного получения свободными носителями заряда. Магнитное
поле должно быть перпендикулярно потоку излучения. Этот эффект
применяется в высокочувствительных 10 в минус тринадцатой сте-
пени вт, сек1/2 приемниках длинноволнового инфракрасного излу-
чения. Постоянная времени эффекта - 10 в минус седьмой степени
сек.


                 Л И Т Е Р А Т У Р А

к 10.1 "Радио", N'9, 1964, стр.53, А.с.249473, 255996;
к 10.2 А.с.476463.
          11.ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ РАЗРЯДЫ В ГАЗАХ.

     11.1 В обычных услх любой газ,буть то воздух или пары се-
ребра, является    изолятором.   Для  того,чтобы под действием
электрического полявозник ток, требуется каким-то способом ио-
низовать молекулы   газа.  Внешние проявления и характеристики
разрядов в газе чрезвычайно разнообразны,что объясняется широ-
ким диапазоном  параметров и элементарных процессов,определяю-
щих прохождения тока через газ.Кпервым относятся состав и дав-
ление газа,        геометрическая    конфигурация   разрядного
пространства, частота внешнего электрического поля,сила тока и
т.п.,ко вторым  - ионизация и возбуждение атомов и молекул га-
за,рекомендация удары второго рода,упругое рассеяние носителей
заряда,различные виды  эмиссии электронов.  Такое многообразие
управляемых факторов создает предпосылки для  весьма  широкого
пименения газовых разрядов.
 
     11.1.1.П о т е н ц и а л о м  и о н и з а ц и и называет-
ся энергия,  необходимая для отрыва электрона от атома или ио-
на. Для нейтронных невозбужденных атомов величина этой энергии
изменяется от 4 ( )  до 24 (Не) электрон-вольт. В случае моле-
кул и радикалов энергия разрывов связей лежит в пределах 0,06+
11,1 э.в.( )
  
     11.1.2. Ф о т о и о н и з а ц и я  а т о м о в. Атомы мо-
гут понизироваться при поглащении квантов света, энергия кото-
рых равна потенциалу ионизации атома или превосходит ее.

     11.1.3. П о в е р х н о с т н а я и о н и з а ц и я . Ад-
сорбированный атом   может покинуть нагретую поверхность как в
атомном так и в ионизованном состоянии.  Для ионизации необхо-
димо, чтобы  работа выхода поверхности была больше энергии ио-
низации уровня  валентного  электрона  адсорбированного  атома
(щелочные металлы на вольфраме и платине)