Ибн-Тофаиля: "Хан-ибн-иокдан", написанном в XII в. (латинск.  перевод  в
Оксфорде в 1671 г., английский - в 1708 г.) и также  не  оставшемся  без
влияния на Д.
   Полного собрания сочинений Д. никогда издано  не  было;  единственная
полная  коллекция  первых  изданий   находится   в   британском   музее.
Приближающиеся к полноте два издания были выпущены: одно в 1840 - 43 г.,
другое в 1841  г.  Кроме  того,  есть  издание  так  называемой  "Bohn's
Library" 1891 г., и издание Ниммо  1883  г.,  в  одном  томе.  Отдельные
сочинения  перепечатывались  нередко  в  разное  время.  "Робинзон",  по
количеству   вышедших   в   свет   экземпляров,   занимает    совершенно
исключительное место не только среди сочинений Д., но и в  книжном  мире
вообще. Самая полная биография Д. написана Вальтером Вильсоном в 1830 г.
Затем в 1869 г. появилась биография Вильяма Ли, с открытыми Ли  письмами
Д., ярко рисующими его нравственное падение. Сам  Ли  не  сумел  оценить
своего открытия, и поэтому первою критическою биографиею Д.  является  в
1879 г. сочинение проф. Минто  (Minto),  составляющее  один  из  томиков
серии  Морлея:  "English  man  of  letters".  Ср.  также  очерк  А.   Н.
Веселовского  (XVII  вып.  "Всеобщей   истории   литературы"   Корша   и
Кирпичникова).
   В. Лесевич. Деформация (мех.) есть изменение формы  тела  или  частей
его, изменение строения тела. Д. могут быть  сплошными  или  разрывными.
Сплошные  Д.  суть  такие,  при  которых   всякая   непрерывная   линия,
проведенная  через   точки   тела,   остается   непрерывною   во   время
деформирования, хотя изменяет  положение  в  пространстве,  свой  вид  и
размеры, Движение такого тела может быть выражено такими равенствами:
   где x, h, z суть координаты какой-либо точки тела  в  момент  t  =  0
(начальные координаты), х, у, z - координаты ее же в момент t;  f1,  f2,
f3  -  сплошные  функции  четырех  переменных:  x,  h,  z,  t.  Например
уравнения:
   где А1, А2, А3, А, В1,:С суть какие-либо  сплошные  функции  времени,
выражают  деформации,  называемые  однородными.  Они   имеют   следующие
свойства; 1) всякие две взаимноподобные и подобно расположенные  фигуры,
начерченные в теле в какой-либо момент, изменяя при однородной  Д.  свой
вид, размеры и положение в пространстве, будут все-таки  сохранять  свое
взаимное подобие, причем центром подобия  будет  все  время  служить  та
самая точка тела, которая была им в начале; 2)  плоскости  и  прямые  не
искривляются;  3)  представим  себе   неизменяемую   среду,   движущуюся
поступательно вместе с которою-либо из точек тела; пусть это будет точка
К; проведем через  нее  координатные  оси,  параллельные  неподвижным  и
неизменно связанные с этою средою; назовем через x',  h',  z'  начальные
координаты прочих точек тела относительно этих осей, а через х', у',  z'
координаты их в момент t; тогда  окажется,  что  относительное  движение
деформируемого  тела  по  отношению  к  неизменяемой   среде   выразится
уравнениями:
   Вид этих уравнений не зависит от выбора точки К; значит, если  вокруг
двух различных точек  тела  выделить  одинаковые  по  виду,  размерам  и
положению объемы вещества, то Д. этих двух объемов будут  тожественны  и
выразятся одними и теми же  уравнениями  (F).  Таким  образом  А,  В,  С
представляют поступательное движение  тела,  а  остальные  члены  вторых
частей равенств (Е), или вторые части равенств (F), выражают  однородную
Д. вокруг всякой точки тела. При однородной Д., выражаемой  уравнениями:
х = Е1x, у = Е2h, z = Е3z, все точки, находившиеся в начальный момент  в
плоскостях координат и на осях координат, остаются  при  Д.  на  тех  же
плоскостях и осях; такая однородная Д.  может  быть  рассматриваема  как
результат трех однородных удлинений или сжатий  параллельно  этим  осям;
каждая единица длины, параллельная оси  х-ов,  удлиняется  при  этом  на
величину  e1  =  Е1  -  1;  соответственные   удлинения   единиц   длины
параллельных прочим двум осям будут: e2 = Е2  -  1,  e3  =  Е3  -  1,  а
кубичное расширение единицы объема вещества равняется q = Е1Е2Е3 - 1.
   При всякой однородной Д. можно найти три такие взаимно  ортогональные
направления. которые хотя  и  изменяются  в  пространстве,  но  все-таки
остаются  взаимно   ортогональными,   так   что,   вообще   говоря,   Д.
сопровождается вращением.  Эти  направления  называются  главными  осями
однородных Д. Если вращения нет, то направления  главных  осей  остаются
неизменными, и тогда однородная Д. называется чистою. Д. х =  Е1x,  у  =
Е2h, z = Е3z есть  чистая  Д.,  главные  оси  которой  параллельны  осям
координат. Если составить уравнения чистой Д., главные  оси  которой  не
параллельны  осям  координат,  то  окажется,  что  в   этих   уравнениях
коэффициент В1 тожественен с А2, С1, с А3, и С2 с В3.
   Примером однородной Д., сопровождаемой вращением, может  служить  так
называемый  сдвиг,  напр.   параллельно   плоскости   уz,   выражающийся
следующими уравнениями:
   х = x, у = gx + h, z = z.
   При этой Д. плоскость  уz  остается  неподвижною;  все  плоскости  ей
параллельные сдвигаются параллельно оси у-ов на длины,  пропорциональные
их расстояниям  от  нее  (т.  е.  пропорциональные  x),  причем  прямые,
первоначально параллельные оси х-ов, становятся  наклонными  к  ней  под
углом, тангенс которого равен g. В момент t = 0 главная ось  наибольшего
расстояния  составляет  с  положительною  осью  х-ов  угол  и   угол   с
положительною осью у-ов; другая главная ось (ось наибольшего  сжатия)  к
ней перпендикулярна, третья главная ось параллельна оси z-ов и сохраняет
свое направление. Д. сопровождается вращением вокруг оси z-ов на угол  y
где tgy равен половине g. Если произвести  один  за  другим  два  сдвига
одинаковой величины, один только что упомянутый,  а  другой  параллельно
плоскости zх по направлению оси х (с таким же  коэффициентом  g),  то  в
результате, этих двух сдвигов получится так называемый двойной  сдвиг  в
плоскости ху, это - чистая Д. и  величина  2g  называется  коэффициентом
такого двойного сдвига.
   Теория однородных Д.  играет  существенную  роль  в  гидродинамике  и
теории упругости, так как там рассматриваются такие Д. тел, при  которых
вокруг  каждой  точки  тела,  в  ближайшем  соседстве  ее,   совершаются
относительные Д. однородные и ничтожно малые. т.  е.  такие,  у  которых
коэффициенты A2, В2, С3, разнятся от единицы на ничтожно малые величины,
а коэффициенты А2, А3, В1, В3, C1 и С2, ничтожно  малы.  Поэтому  теорию
таких Д.  можно  найти  в  соч.  по  выше  сказанным  предметам,  напр.:
"Kirchhoff's"  Vorlesungen   uber   mathematische   Physik";   Ibbetson,
"Treatise on the  mathematical  Theory  af  perfectly  elastic  solids";
Thomson and Tait, "Treatise on natural Philosophy"  и  т.  д.  Из  числа
неоднородных Д. должно упомянуть о подобноизменяющей Д.  и  коллинеарной
Д., которых теории разрабатываются некоторыми авторами за границею  и  у